EDA365欢迎您登录!
您需要 登录 才可以下载或查看,没有帐号?注册
x
* V. F' N+ z; i5 I% K6 e) {) P
9 G' A# X( ~6 r6 m& V r 3 {; Y. \, l- s7 S' z* B2 ]* Y
可是我们拿出一个万用表后,可以很方便的测试50欧姆电阻器,拿着这个万用表测试50欧姆电缆时,测试电缆芯和地铜皮时,得出结果往往是无穷大;测试电缆两头的电缆芯时,得到的结果是0欧姆,那50欧姆在哪儿了?
E0 y* P. s; a9 i4 Z # I! O( m6 I1 L; q" i- o( p
/ J/ \, m6 D2 g8 o% u! B万用表没有告诉您电缆为50欧姆的原因是它无法读取瞬时电压/电流比(dV =dI*R)。其实普通的欧姆表具有非常高的内阻,欧姆表中的任何电容将与内部电阻结合会形成非常大的时间常数。这种大的时间常数使得这种类型的仪器不可能快速响应,以便在连接欧姆表导线的那一刻“看到”在同轴线上引入的高速脉冲。
/ G' o& x; _! c* _% [+ V* E1 H( K
! V; u: Q7 X! u& o所以我们不能使用常规的欧姆表测试方法来进行测试,于是我们将采用图2的电路方案。该电路允许我们通过切换开关来产生电流脉冲。利用电流表检查电路上的脉冲电流。
) m) y, B. v2 `' k* w/ T
: u N# Q5 \& I ; G' W* \3 R# y! {. B' \
5 B3 M, v$ d* f
图1
" J* s% ]$ ]5 e) I1 g3 R我们将假设开关已经处于放电位置很长时间,确保同轴电缆上不存在电压。现在,如果我们将开关转到CHARGE(充电),会发生什么?此时开关将电池(+)连接到同轴电缆的中心内导体,它开始对该同轴电缆进行充电,类似于对电容器充电。然后,我们可以通过将中心导体短路到屏蔽线、关闭电池或切换开关到放电位置来放电。
. w1 |8 ^/ I" Z, b2 P% u) K; u 7 t' g; a% h* D: i% u8 Q
这样,通过操作图2的简单开关,我们可以在同轴电缆上引入电流“脉冲”。如果您在开关首次连接到CHARGE(充电)时测量中心导线中的电流,您将看到将达到最大值Imax = Vbat / Zo的电流脉冲,其中Zo是同轴电缆的特性阻抗,Vbat是电池电压。有时,特性阻抗也称为同轴电缆的浪涌阻抗。 4 M4 b, i2 `! l6 B& w. V- i
4 U' p+ Z5 @- _9 w8 |$ P! f# P' G, V
1 j' c* C R$ w t u* C
那究竟是同轴电缆的什么特性对浪涌电流形成如上式的约束关系,换句话说为什么同轴电缆不能‘立即’充电?
; d/ r, d, [6 a& A为了回答这个问题,我们来对比一下一个理想电容器的充电方式和按照图1连接开关电路的同轴电缆。 + a5 n$ ^: A ?5 r" |
9 H1 e; ?# y, G6 q: I理论上,如果把一个理想电容和一个同样理想的电源相连,在那一刻的瞬时电流将会无穷大,电容器将立即完成充电。当然这里的假设是理想电容器在电流路径中具有零电阻和零电感,并且物理长度被视为零,这样电容器立刻完成充电了。
7 e" r" d" t$ P8 O
0 Y, {$ u7 A* v- T+ L而我们实际的同轴线缆的等效电路图中可以看出 ( q4 a2 c; t5 u# {; Z) |' w7 e
) h9 p( ?4 g( k4 e
U% [8 q0 ^! Q2 [2 e! p3 j
9 b- M% ~' e$ H5 _ 8 y P: {" k6 D
图2 # r9 N h, z* z% j
有单位长度的电感分量(和电阻分量),并具有物理长度,这些因素都导致浪涌电流产生迟滞。
$ `- K' Q5 _/ `3 [9 o* o, Q
2 Z6 ~& l5 {* N' v; C$ f
( z _6 D8 O2 Y; J. D# E |